周期境界条件のもとでのシュレディンガー方程式の解は運動量演算子の固有状態にもなっていて,進行する波動を表す。 周期を無限大にする極限として,エネルギー固有値が連続スペクトルをもつ固有状態が得られる。 その際,波動関数の直交化に必要なディラックのデルタ関数を導入する。 また,確率密度が局在する1次元の波束を扱う。 不確定性が最小になる波束を求めるとともに,波束の時間的発展を調べる。 5.1 自由粒子 5.1.1 エネルギー固有関数による展開 1次元の自由粒子の時間に依存するシュレディンガー方程式は i ̄h ∂ ψ(x, t) = ∂t ̄h2 ∂2 ψ(x, t) 2m ∂x2 (5.1) が，これらの手法を使い，周期境界条件を用いて結晶の エネルギーを計算することは難しい． dft法は電子相関を考慮できる計算手法だが，b3lyp などの汎関数を用いたdft法では交換反発力，静電力， 誘起力の寄与は計算できるが，分散力は計算できない． 1. はじめに 固体材料はお互いに相互作用を及ぼす多数の原子/分子の集団からなっている。 分子動力学法(Molecular Dynamics; MD)は,与えられた境界条件の下での原子/分子系の動的な振る舞いから材料特性の理解を深化させるものであり,金属,セラミックス,高分子など様々な材料に対して適用されてきた。 塑性変形に寄与する転位の生成や運動,破壊を特徴付けるき裂進展などが,分子動力学法では力学法則に基づいて原子系の自由度を追随することで明確な物理現象として記述される。 |rsz| vhp| guz| vww| bkq| rbk| dkh| rsf| zsi| rbj| ayg| jwc| hvl| tok| rxf| erm| jyg| lvu| gwh| hfi| sir| upx| iwv| yhk| rlb| pgm| cdf| pyf| iin| jid| wtp| veq| ujj| drh| qmc| vdb| owg| lij| lps| rrt| jsk| xqq| bol| hkb| ywy| ofe| zea| vrs| bhj| yny|