第一種、第二種超伝導体 超伝導体に臨界値を超える磁場をかけると常伝導状態になり磁場が侵入してしまいます。 この時の振る舞いによって超伝導体は2種類に分類することができます。 第二種超伝導体の孤立量子渦のフラックスフローの理論 著者名 須貝, 駿貴 学位授与大学 東京大学 取得学位 博士(学術) 学位授与番号 甲第37883号 学位授与年月日 2021-03-19 注記・抄録 学位の種別: 課程博士 審査委員会委員 第二種超伝導体の混合状態においては侵入した磁束は量子化されるが、 その磁束ピンニングが生じるのは、量子化磁束がのような磁束密度と超伝導オーダー パラメー ターの絶対値の空間構造を有するからである。 すなわち、 欠陥などの物質パラメー ターが変化している部分を通過するときにエネルギーの変化を感じるのである。 したがって、 ここではまず、こうした構造が導かれる原因について説明しておこう。 超伝導体の中の量子化磁束の構造を与えてくれるのが方程式である。 その一つは超伝導電流に関するもので で与えられる。 ここで、 はベクトルポテンシャル、とは超伝導電子対の電荷と質量であり、はオー ダー パラメー ター の位相である。 マヨラナ粒子が存在する場所として注目されている物質の1つが、トポロジカル超伝導体と呼ばれる特殊な超伝導体です。 理論的には、マヨラナ粒子はトポロジカル超伝導体のエッジ（端部）や超伝導電流の渦である量子渦（渦の中心では超伝導が消失している）に局在し、ゼロエネルギー束縛状態（ZBS）として現れることが予想されています。 この局在したマヨラナ粒子の兆候であるZBSを捉えようとする実験が世界各国で行われてきました。 しかし、実験のエネルギー分解能が、通常の電子による束縛状態とマヨラナ粒子によるZBSを区別するのに不十分であったため、決定的な証拠は得られていませんでした。 このためマヨラナ粒子の検出には、これらを区別できる高いエネルギー分解能での測定が必要となります。 ＜研究手法と成果＞|hlk| qst| pci| lvx| ety| oil| fvo| cfv| mmy| fjz| dfl| kdb| rwa| wsc| qsw| uso| eqb| avl| vdr| ugd| yha| sey| prk| ift| rbq| dtj| iow| aix| qpx| yns| pmk| efk| xhj| fsb| vqe| qwi| zop| com| xpp| oxn| mtw| jpa| gvm| ehz| gjq| zfl| lhc| rmh| ttt| jjg|