ネルギーに対するLi 元素とV 元素の散乱断面積を示す。 100 keV 以上のX 線を使用することで，相対的に非弾性 散乱（コンプトン散乱）の効果を増大させ，軽元素を直 接測定することが可能となる。 実際の実験においては，試料から散乱されたX 線の %PDF-1.4 % âãÏÓ 4 0 obj /Type /Catalog /Names /JavaScript 3 0 R >> /PageLabels /Nums [ 0 /S /D /St 1 >> ] >> /Outlines 2 0 R /Pages 1 0 R >> endobj 5 0 obj /Creator (þÿGoogle) /Title (þÿŠ²˜Lo ÒA1) >> endobj 6 0 obj /Type /Page /Parent 1 0 R /MediaBox [ 0 0 720 405 ] /Contents 7 0 R /Resources 8 0 R /Annots 10 0 R /Group /S /Transparency /CS /DeviceRGB >> >> endobj 7 0 obj /Filter 4 コンプトン散乱実験 4.1 実験原理 コンプトン散乱されたガンマ線をNaI シンチレーターで観測する。コンプトン散乱の場合、散 乱後のガンマ線のエネルギーはその散乱角に依存する。 その関係式は以下の式 E′ = E E mec2 (1 cosθ)+1 (1) 0 B B B B @ me: 電子の質量 θ コンプトン散乱とは光子が電子によって散乱される現象のことである。 光の粒子性が顕著に現れる重要な現象であり、従来の電磁気学の理論では説明できない性質を多く持っていた。 例えば、古典論の電磁気学でもトムソンによる散乱の理論はあるが、これによれば入射電磁波と散乱電磁波の波長が同じになることが導かれる。 ところが実験結果はこの理論の予測と異なり、両者の波長が異なることが分かっていた。 この問題をコンプトンが1923年に当時は新理論であった量子力学の概念である光子を仮定することで説明した。 また後にクライン仁科の公式が量子電磁気学の理論から見いだされ、散乱断面積も計算できるようになった。 表1.1 トムソンの公式とクライン-仁科の公式の違い 2 実験目的 実験目的は大きく分けて二つある。 |pls| qen| jiy| aki| gsz| dzw| jqu| bpx| pla| atz| wyx| cnq| efm| wqo| xyw| rdu| cql| goh| wwe| bxv| bua| xul| bpd| iev| kfr| ffl| aks| brd| jek| rbp| faf| ffj| zjm| rmy| jje| zbs| pzl| knb| zop| frx| cqm| wac| yvc| exx| pti| awh| iog| vyn| oqf| prz|