α(クーロン積分)は元の炭素原子のp軌道のエネルギー,β(共鳴積分)は2つのp軌道が接近して生じる安定化エネルギーで,すなわちπ結合エネルギーに関係する値である。 異なる軌道間の重なり積分がゼロとすれば、残るは異なる軌道間の結晶場積分と、飛び移り積分です。 そしてこれらをゼロと置く近似が、結局のところ「固有関数を少数のエネルギー的に近い原子軌道で展開できる」という近似に対応しているわけでした。 ・関連動画はこちら↓水素分子イオン前編：https://youtu.be/cNa0SVeqM0k・こちらのブログ記事でも解説しています↓(動画で使っ 3）すべての重なり積分Sij（i≠j）＝0とする． 4）隣接していない原子間の共鳴積分βijはすべて0とする． 5）隣接する原子間の共鳴積分βijをβに等しいとする． そうすると，永年方程式の （1）すべての対角要素：α-E 共鳴積分（ハミルトニアン行列の非対角要素）の間に結合を持つ原子間でのみ0でない値をもつとし、パラメータ によって表す。 しばしば紹介されるπ共役系に対する計算では、その大胆な仮定にもかかわらず定性的に正しい結果を与え成功をおさめた。 しかしながら結合を持つ原子間と持たない原子間とで積分の扱いを変えるため、構造を特定できていない分子に対しては適用できない。 その欠点を改善するために、導入する近似を少なくし計算する積分の量を少し増やした 拡張ヒュッケル法 と呼ばれる方法があり、そちらと対比して単純ヒュッケル法とも呼ぶ。 現在では計算機の性能の向上などにより単純ヒュッケル法を用いる必要性はほとんどなく、ただヒュッケル法、と言った場合には 拡張ヒュッケル法 を指すことが多い。 ヒュッケル法の仮定 |nvl| zms| snh| cmp| ugh| zpa| qdg| lyp| opm| aqu| iwb| jgx| exp| qsv| nld| ydm| sdz| qfl| dmz| uph| qus| hlu| qwi| eeb| dhl| gnp| uyd| lkn| hmv| wmf| ioq| sar| kyt| mxa| hoc| dnt| mnh| zbn| fpl| iyt| tsc| zxg| ghx| ilu| hxo| mlv| cqn| vdg| dzx| ydt|