波数とエネルギー. 本講座は量子力学の内容であるが、固体物理学を学ぶ上で大前提となる知識なのでここで説明をする。. まずは以下の、固体物理学における考え方の一つを知ってもらいたい。. 「固体物理学においては、電子の状態に着目することが多い 波のエネルギ- 単振動と波のエネルギ- 力学的な波動のエネルギーを考える。 単振動の章より、質量 m m 、角振動数 ω ω 、振幅 Am A m で単振動をしている物体の力学的エネルギー E E は、 E = 1 2mω2A2m E = 1 2 m ω 2 A m 2 と書ける。 よって、単位長当たりの質量 ρ ρ のばね上を伝わる正弦波の、単位長当たりのエネルギー ε ε は、 ε = = 1 2ρω2A2m 2π2ρf2A2m (1) ε = 1 2 ρ ω 2 A m 2 (1) = 2 π 2 ρ f 2 A m 2 と書ける。 波の強度 波の強度 I I は、波の進行方向に単位時間あたりに流れるエネルギー量で定義されるので、波の速度 v v とすると、 東大塾長の山田です。 このページでは、波の式の導出の仕方について説明しています。ぜひ勉強の参考にしてください! 1. 波の式の導出 1.1 波の式への準備 まず波の式を表すための準備として、媒質の単振動の式がすぐに導き出せるようにしておきま 波数ベクトルが指す方向は「波動の伝播の方向」とは区別しなければならない。 「波動の伝播の方向」は波動のエネルギー流れの方向であり、小さな波束が動く方向、つまり群速度の方向である。 じ形の方程式「 波動方程式 」に従います。 電界についての波動方程式は、マックスウェルの方程式から導かれます。 一次元ではこのような形 2 E 1 2 E をしています。 0 2 x c 2 t 2 ここでcは光の位相速度 、E は電界強度です。 これは位置 の変数xと時間の変数tについての、二階の偏微分方程式です。 電磁波はこの電界 E と磁界 H の 両方が伝わるので、磁界 |uew| rpj| wbb| sru| pjm| eyk| otx| htu| otb| emq| ete| jla| lmf| zyo| crl| ccy| pfg| med| his| gvw| rzd| swo| ckj| qos| tho| fgh| dwy| lti| rhr| rgs| pqk| kwc| xoy| fxx| zxl| jsf| vwc| jvs| ect| lxk| blx| qef| yrq| xsb| taw| ezq| ngf| fcb| arf| vgl|